Entrar Página Discusión Historial Go to the site toolbox

Partícula en aro con movimiento uniforme, Enero 2017 (G.I.C.)

De Laplace

(Diferencias entre revisiones)
(Fuerza que ejerce el aro)
Línea 85: Línea 85:
<center>
<center>
<math>
<math>
 +
\vec{\Phi}\parallel\overrightarrow{CP}
 +
\Longrightarrow
 +
\vec{\Phi}\times\overrightarrow{CP}=\vec{0}.
</math>
</math>
</center>
</center>
 +
Si hacemos el producto vectorial tenemos
 +
<center>
 +
<math>
 +
\vec{\Phi}\times\overrightarrow{CP}= mgR\cos\theta\,\vec{k}\neq\vec{0}.
 +
</math>
 +
</center>
 +
Por tanto el vínculo '''no es liso'''.
== Componentes intrínsecas cuando ha dado una vuelta ==
== Componentes intrínsecas cuando ha dado una vuelta ==

Revisión de 11:59 15 nov 2019

Contenido

1 Enunciado

Una partícula se mueve sobre un aro de modo que su velocidad angular respecto al aro es \dot{\theta}=\omega_0=\mathrm{cte}. A su vez, el aro tiene un movimiento de traslación, de modo que su centro se mueve sobre el eje OX con rapidez constante v0. La gravedad actúa como se indica en la figura. En el instante inicial el centro del aro coincidía con el punto O y la partícula estaba sobre el eje OY. Se cumple la condición v0 > Rω0.

  1. Encuentra la expresión de los vectores posición y velocidad de la partícula en cualquier instante de tiempo.
  2. Encuentra la fuerza que el aro ejerce sobre la partícula durante el movimiento, así como la potencia que aporta. ¿El contacto es liso? Razona la respuesta.
  3. Calcula las componentes intrínsecas de la aceleración, así como el radio de curvatura de la trayectoria de la partícula, en el instante en que la partícula ha dado una vuelta completa al aro, empezando a contar desde t = 0.

2 Solución

2.1 Vector de posición y velocidad

El vector de posición de la partícula puede escribir


\overrightarrow{OP} = \overrightarrow{OC} + \overrightarrow{CP}

El centro del aro realiza un movimiento uniforme rectilíneo. En t = 0 el centro coincidía con el origen O. Entonces


\overrightarrow{OC} = v_0t\,\vec{\imath}.

El vector CP es


\overrightarrow{CP} = R\cos\theta\,\vec{\imath} + R\,\mathrm{sen}\,\theta\,\vec{\jmath}.

El enunciado nos dice que \dot{\theta}=\omega_0, constante. En el instante inicial la partícula estaba sobre el eje OY. Entonces

θ(t) = π / 2 + ω0t.

El vector de posición queda


\overrightarrow{OP} = (v_0t + R\cos(\omega_0t + \pi/2))\,\vec{\imath} + R\,\mathrm{sen}\,(\omega_0t + \pi/2)\,\vec{\jmath}.

Obtenemos la velocidad derivando el vector de posición respecto del tiempo


\vec{v} = \dot{\overrightarrow{OP}} = (v_0-R\omega_0\,\mathrm{sen}\,(\omega_0 t + \pi/2))\,\vec{\imath}
+ R\omega_0\cos(\omega_0 t+\pi/2)\,\vec{\jmath}.

2.2 Fuerza que ejerce el aro

La partícula está sometida a la fuerza del aro, \vec{\Phi}, y la de la gravedad. Aplicando la Segunda Ley de Newton tenemos


m\vec{a} = m\vec{g} + \vec{\Phi}
\Longrightarrow
\vec{\Phi} = m\vec{a} - m\vec{g}.

Derivamos la velocidad respecto del tiempo para calcular la aceleración


\vec{a} = \dot{\vec{v}} = -R\omega_0^2\cos(\omega_0 t + \pi/2)\,\vec{\imath} - R\omega_0^2\,\mathrm{sen}\,(\omega_0 t + \pi/2)\,\vec{\jmath}.

Entonces


\vec{\Phi} =  -mR\omega_0^2\cos(\omega_0 t + \pi/2)\,\vec{\imath} - m(g + R\omega_0^2\,\mathrm{sen}\,(\omega_0 t + \pi/2))\,\vec{\jmath}.

La potencia transmitida por esta fuerza a la partícula es


P = \vec{\Phi}\cdot\vec{v} = -mR\omega_0^2\cos(\omega_0 t+ \pi/2)\,(g+ \omega_0v_0).

Esta potencia no es nula, pero eso no implica que el vínculo sea liso. Para que esto ocurra es necesario que la fuerza que ejerce el aro sobre la partícula sea perpendicular al propio aro en todo instante. En este caso eso implica que debe ocurrir


\vec{\Phi}\parallel\overrightarrow{CP}
\Longrightarrow
\vec{\Phi}\times\overrightarrow{CP}=\vec{0}.

Si hacemos el producto vectorial tenemos


\vec{\Phi}\times\overrightarrow{CP}= mgR\cos\theta\,\vec{k}\neq\vec{0}.

Por tanto el vínculo no es liso.

2.3 Componentes intrínsecas cuando ha dado una vuelta

El instante de tiempo para el que la partícula da una vuelta completa es


T = \dfrac{2\pi}{\omega_0}.

En ese instante el ángulo es


\theta(T) = \dfrac{5\pi}{2} \equiv \dfrac{\pi}{2}.

La velocidad y aceleración de la partícula son


\begin{array}{l}
\vec{v}_0 = (v_0-R\omega_0)\,\vec{\imath},\\
\vec{a}_0 = -R\omega_0^2\,\vec{\jmath}.
\end{array}

El módulo de la velocidad es


|\vec{v}_0| = v_0-R\omega_0 > 0.

La aceleración tangencial es


a_T = \dfrac{\vec{a}_0\cdot\vec{v}_0}{|\vec{v}_0|} = 0.

La aceleración normal es


a_N = \sqrt{|\vec{a}_0|^2-a_T^2} = |\vec{a}_0| = R\omega_0^2.

Y el radio de curvatura es


R_{\kappa} = \dfrac{v_0^2}{a_N} = \dfrac{(v_0-R\omega_0)^2}{R\omega_0^2}.

2.4 Errores comunes encontrados en la corrección

  1. La partícula no hace un movimiento circular. El movimiento es una composición de un movimiento circular uniforme (la partícula sobre el aro) y un movimiento de traslación uniforme (el aro sobre el eje OX). No se pueden aplicar las fórmulas del movimiento circular uniforme.
  2. No puede suponerse a priori que la fuerza que ejerce el aro sobre la partícula es perpendicular a aquel, porque no se dice que el contacto sea liso. De hecho se pregunta esto.

Herramientas:

Herramientas personales
TOOLBOX
LANGUAGES
licencia de Creative Commons
Aviso legal - Acerca de Laplace