Barra horizontal apoyada en disco

Enunciado

El sistema de la figura consta de un disco (sólido “0”), de centro O y radio Error al representar (SVG (MathML puede ser habilitado mediante un plugin de navegador): respuesta no válida («Math extension cannot connect to Restbase.») del servidor «https://wikimedia.org/api/rest_v1/»:): {\displaystyle R} , que rueda sin deslizar sobre el eje horizontal Error al representar (SVG (MathML puede ser habilitado mediante un plugin de navegador): respuesta no válida («Math extension cannot connect to Restbase.») del servidor «https://wikimedia.org/api/rest_v1/»:): {\displaystyle O_1X_1} de la escuadra fija Error al representar (SVG (MathML puede ser habilitado mediante un plugin de navegador): respuesta no válida («Math extension cannot connect to Restbase.») del servidor «https://wikimedia.org/api/rest_v1/»:): {\displaystyle O_1X_1Y_1} (sólido “1”); y de una barra de longitud indefinida (sólido “2”), que se desplaza horizontalmente con velocidad constante Error al representar (SVG (MathML puede ser habilitado mediante un plugin de navegador): respuesta no válida («Math extension cannot connect to Restbase.») del servidor «https://wikimedia.org/api/rest_v1/»:): {\displaystyle v_0} , manteniéndose siempre en contacto tangente con el perímetro del disco (punto Error al representar (SVG (MathML puede ser habilitado mediante un plugin de navegador): respuesta no válida («Math extension cannot connect to Restbase.») del servidor «https://wikimedia.org/api/rest_v1/»:): {\displaystyle A} ) y sin deslizar sobre éste. Se pide:

1. Reducciones cinemáticas de los movimientos {21}, {01} y {20} en el centro del disco (punto O), es decir: $\{{\vec {\omega }}_{\!21};\,{\vec {v}}_{21}^{\,O}\}$, $\{{\vec {\omega }}_{\,01};\,{\vec {v}}_{\,01}^{\,O}\}$ y $\{{\vec {\omega }}_{\,20};\,{\vec {v}}_{20}^{\,O}\}$.
2. Aceleración relativa barra-disco del punto de contacto $A$, es decir: ${\vec {a}}_{20}^{A}$.

Reducciones cinemáticas

Movimiento {21}

La barra “2” efectúa un movimiento de traslación respecto al sólido “1”, por lo que la velocidad angular de este movimiento es nula y la velocidad de traslación es la misma para todos los puntos, en particular para el punto O.

${\vec {\omega }}_{21}={\vec {0}}\,\,;$      ${\vec {v}}_{21}^{O}=v_{0}{\vec {\imath }}_{1}$

Movimiento {01}

Al ser el contacto entre el disco y el eje horizontal una rodadura sin deslizamiento, el movimiento relativo es una rotación en torno a este punto. Por ello

${\vec {v}}_{01}^{O}=\omega _{01}{\vec {k}}\times {\overrightarrow {CO}}$

La velocidad angular la obtenemos de que podemos hallar la velocidad del punto A, de contacto del disco y la barra, en el movimiento {01}, por ser este contacto también una rodadura sin deslizamiento

${\vec {v}}_{01}^{A}=\overbrace {{\vec {v}}_{02}^{A}} ^{={\vec {0}}}+{\vec {v}}_{21}^{A}=v_{0}{\vec {\imath }}_{1}$

La velocidad de este punto cumple igualmente

${\vec {v}}_{01}^{A}=\omega _{01}{\vec {k}}\times {\overrightarrow {CA}}=\omega _{01}{\vec {k}}\times (2R{\vec {\jmath }}_{1})=-2R\omega _{01}{\vec {\imath }}_{1}$

Igualando las dos expresiones obtenemos la velocidad angular

${\vec {\omega }}_{01}=-{\frac {v_{0}}{2R}}{\vec {k}}$

y la velocidad del punto O

${\vec {v}}_{01}^{O}=-{\frac {v_{0}}{2R}}{\vec {k}}\times (R{\vec {\jmath }}_{1})={\frac {v_{0}}{2}}{\vec {\imath }}_{1}$

Movimiento {20}

Una vez que tenemos dos de las reducciones cinemáticas, podemos hallar la tercera mediante la composición de movimientos. Para la velocidad angular

$\omega _{20}=\omega _{21}+\omega _{10}=\overbrace {\omega _{21}} ^{=0}-\omega _{01}={\frac {v_{0}}{2R}}$

y para la lineal

${\vec {v}}_{20}^{O}={\vec {v}}_{21}^{O}+{\vec {v}}_{10}^{O}=v_{0}{\vec {\imath }}_{0}-{\frac {v_{0}}{2}}{\vec {\imath }}_{1}={\frac {v_{0}}{2}}{\vec {\imath }}_{1}$

Aceleración

La aceleración de A la podemos hallar mediante la composición de movimientos

${\vec {a}}_{21}^{A}={\vec {a}}_{20}^{A}+{\vec {a}}_{01}^{A}+2\omega _{01}{\vec {k}}\times {\vec {v}}_{20}^{A}$

de donde, despejando,

Error al representar (SVG (MathML puede ser habilitado mediante un plugin de navegador): respuesta no válida («Math extension cannot connect to Restbase.») del servidor «https://wikimedia.org/api/rest_v1/»:): {\displaystyle \vec{a}^A_{20}=\vec{a}^A_{21}-\vec{a}^A_{01}-2\omega_{01}\vec{k}\times\vec{v}^A_{20}}

El movimiento {21} del punto A es una traslación a velocidad constante, por lo que su aceleración es nula

Error al representar (SVG (MathML puede ser habilitado mediante un plugin de navegador): respuesta no válida («Math extension cannot connect to Restbase.») del servidor «https://wikimedia.org/api/rest_v1/»:): {\displaystyle \vec{a}^A_{21}=\frac{\mathrm{d}v_0}{\mathrm{d}t}\vec{\imath}_1 = \vec{0}}

La aceleración en el movimiento {01} no puede calcularse derivando, porque el punto A es una partícula material diferente en cada instante. Aplicamos la reducción en O del campo de aceleraciones, por ser O un punto material perfectamente definido

Error al representar (SVG (MathML puede ser habilitado mediante un plugin de navegador): respuesta no válida («Math extension cannot connect to Restbase.») del servidor «https://wikimedia.org/api/rest_v1/»:): {\displaystyle \vec{a}^A_{01}=\vec{a}^O_{01}+\alpha_{01}\vec{k}\times\overrightarrow{OA}-\omega_{01}^2\overrightarrow{OA}}

La aceleración de O es nula, por ser el movimiento de este punto rectilíneo y uniforme

Error al representar (SVG (MathML puede ser habilitado mediante un plugin de navegador): respuesta no válida («Math extension cannot connect to Restbase.») del servidor «https://wikimedia.org/api/rest_v1/»:): {\displaystyle \vec{a}^O_{01}=\frac{\mathrm{d}\ }{\mathrm{d}t}\left(\frac{v_0}{2}\vec{\imath}_1\right) = \vec{0}}

También es nula la aceleración angular, por ser la velocidad angular constante

Error al representar (SVG (MathML puede ser habilitado mediante un plugin de navegador): respuesta no válida («Math extension cannot connect to Restbase.») del servidor «https://wikimedia.org/api/rest_v1/»:): {\displaystyle \alpha_{01}=\frac{\mathrm{d}\omega_{01}}{\mathrm{d}t} = \frac{\mathrm{d}\ }{\mathrm{d}t}\left(-\frac{v_0}{2R}\right)=0}

Queda solo el último término

${\vec {a}}_{01}^{A}=-\omega _{01}^{2}{\overrightarrow {OA}}=-{\frac {v_{0}^{2}}{4R}}{\vec {\jmath }}_{1}$

El término de Coriolis se anula, por ser el contacto una rodadura sin deslizamiento en ese punto

Error al representar (SVG (MathML puede ser habilitado mediante un plugin de navegador): respuesta no válida («Math extension cannot connect to Restbase.») del servidor «https://wikimedia.org/api/rest_v1/»:): {\displaystyle 2\omega_{01}\vec{k}\times\vec{v}^A_{20}=-\frac{v_0}{R}\vec{k}\times\vec{0}=\vec{0}}

lo que nos deja finalmente con

Error al representar (SVG (MathML puede ser habilitado mediante un plugin de navegador): respuesta no válida («Math extension cannot connect to Restbase.») del servidor «https://wikimedia.org/api/rest_v1/»:): {\displaystyle \vec{a}^A_{20}=-\vec{a}^A_{01}=\frac{v_0^2}{4R}\vec{\jmath}_1}