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==Enunciado==
Calcule el momento de inercia de una esfera maciza, de masa ''M'' y radio ''R'' alrededor de un eje que pasa por su centro.

A partir del resultado anterior, halle el momento de inercia de una esfera hueca, de masa ''M'', radio interior ''R''<sub>1</sub> y exterior ''R''<sub>2</sub> respecto a un eje que pasa por su centro. ¿A qué se reduce el resultado cuando la corona se reduce a una superficie esférica de radio ''R''?

==Esfera maciza==
Existen diferentes formas de abordar este problema, que es un clásico de cálculo integral. 

Aquí lo haremos considerando la esfera como superposición de discos de espesor diferencial.

<center>[[Archivo:momento-inercia-esferas-01.png]]</center>

Si tenemos un disco de radio <math>r</math>, altura diferencial <math>\mathrm{d}z</math>, su momento de inercia, también diferencial, es el correspondiente a un cilindro macizo

<center><math>\mathrm{d}I = \frac{1}{2}\mathrm{d}m\,r^2</math></center>

siendo la masa de cada disco el producto de la densidad por el volumen

<center><math>\mathrm{d}m = \rho\,\mathrm{d}V= \pi\rho r^2\,\mathrm{d}z</math></center>

La densidad de una esfera maciza homogénea es igual a la masa total dividida por el volumen total

<center><math>\rho = \frac{M}{4\pi R^3/3}=\frac{3M}{4\pi R^3}</math></center>

lo que nos da el diferencial de masa

<center><math>\mathrm{d}m = \frac{3M r^2\,\mathrm{d}z}{4 R^3}</math></center>

y de momento de inercia

<center><math>\mathrm{d}I = \frac{3M r^4}{8R^3}\,\mathrm{d}z</math></center>

El momento de inercia total de la esfera será la suma de los de todos los discos apilados

<center><math>I = \int_M \mathrm{d}I = \int_{-R}^R \frac{3M r^4}{8R^3}\,\mathrm{d}z</math></center>

En esta integral aparece el radio de cada disco, pero la variable de integración es la altura z a la que se encuentra cada uno (considerando el origen en el centro de la esfera). Estas dos cantidades se relacionan por el teorema de Pitágoras

<center><math>r^2+ z^2 = R^2\,</math></center>

lo que nos deja con la integral

<center><math>I=\frac{3M}{8R^3}\int_{-R}^R(R^2-z^2)^2\,\mathrm{d}z</math></center>

con solución

<center><math>I = \frac{2}{5}M R^2</math></center>

==Corona esférica==
Cuando tenemos una corona esférica, de masa M, radio interior <math>R_1</math> y exterior <math>R_2</math>, podemos emplear la misma técnica que en otros problemas y considerar masas negativas.

La corona esférica puede verse como la superposición de una esfera de radio <math>R_2</math> y densidad <math>+\rho</math> con una de radio <math>R_1</math>, densidad <math>-\rho</math>, concéntrica con la primera.

<center>[[Archivo:momento-inercia-esferas-02.png]]</center>

La masa de cada esfera sería

<center><math>M_2 = \frac{4\pi}{3}\rho R_2^3\qquad \qquad M_1 = -\frac{4\pi}{3}\rho R_1^3</math></center>

debiéndose cumplir que la masa total valga <math>M</math>

<center><math>M = M_1 + M_2 = \frac{4\pi}{3}\rho (R_2^3-R_1^3) \qquad\Rightarrow\qquad \rho = \frac{3M}{4\pi(R_2^3-R_1^3)}</math></center>

Los momentos de inercia de cada esfera valen, de la misma manera,

<center><math>I_2=\frac{2}{5}M_2R_2^2 = \frac{8\pi}{15}\rho R_2^5\qquad \qquad I_1 = \frac{2}{5}M_1R_1^3 = -\frac{8\pi}{15}\rho R_1^5</math></center>

Sumando las dos contribuciones hallamos el momento de inercia de la esfera completa

<center><math>I=I_1+I_2= \frac{8\pi \rho (R_2^5-R_1^5)}{15}</math></center>

Sustituimos aquí el valor de la densidad de masa

<center><math>I = \frac{2M(R_2^5-R_1^5)}{5(R_2^3-R_1^3)}</math></center>

==Esfera hueca==
La expresión anterior conduce a la de una esfera maciza sin más que hacer <math>R_1=0</math>.

Para obtener el momento de inercia de una superficie esférica de masa M y radio R hay que ser más cuidadoso, ya que al hacer <math>R_1 = R_2=R</math> aparece una indeterminación del tipo 0/0. Puede resolverse aplicando la regla de L'Hôpital

<center><math>I = \lim_{R_1\to R}\frac{2M(R^5-R_1^5)}{5(R^3-R_1^3)}= \frac{2M}{5}\,\frac{(-5R^4)}{(-3R^2)}= \frac{2}{3}MR^2</math></center>
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