Ver el código de «Masa deslizando por una pendiente hacia un muelle (GIA)»

==Enunciado==
Una masa <math>m</math> se encuentra al borde de una pendiente. Después de la pendiente se extiende una llanura, al final de la cual hay un muelle relajado de constante elástica <math>k</math> y longitud natural <math>l_0</math>. La masa se encuentra a una altura <math>h</math> relativa al muelle. Suponemos que no existe fuerza de rozamiento entre la masa y la superficie.
#Determina la velocidad con la que la masa impacta en el muelle (punto <math>B)</math>.
#¿Cuál es el valor mínimo de la constante elástica del muelle, <math>k_{min}</math>, para que este pueda evitar que la masa toque la pared?
#Supón ahora que entre los puntos <math>A</math> y <math>B</math> hay una región de longitud <math>d</math> en la que existe rozamiento entre la masa y el suelo. Si el coeficiente de rozamiento es <math>\mu</math>, ¿cuál es el nuevo valor mínimo de <math>k</math> en el apartado anterior?
#Supongamos que <math>k>k_{min}</math>. En la situación de rozamiento del apartado anterior, calcula la velocidad con la que la partícula vuelve al punto <math>A</math> y la altura a la que sube por la pendiente.
#Calcula numéricamente las magnitudes pedidas si <math>m=100\,\mathrm{g}</math>, <math>h=50.0\,\mathrm{cm}</math>, <math>l_0=5.00\,\mathrm{cm}</math>, <math>\mu=0.200</math>, <math>d=10.0\,\mathrm{cm}</math>, <math>g=9.81\,\mathrm{m/s^2}</math>.

==Solución==
===Velocidad en <math>B</math>===
[[Imagen:F1_GIA_deslizando_muelle_ejes.png|right]]
En su trayecto desde el punto inicial hasta el punto <math>B</math> la partícula está sometida a dos
fuerzas, la de la gravedad y la fuerza de reacción vincular del suelo sobre ella. El
enunciado dice que no hay rozamiento, por lo que la f.r.v. es siempre perpendicular al
deslizamiento y no realiza trabajo. La fuerza de la gravedad es conservativa, es decir, se
puede definir una energía potencial para la partícula asociada a la acción de la gravedad.
Tomando como referencia de energía potencial la altura de la llanura, la energía potencial
es
<center><math>
  U_g = m\,g\,y
</math></center>
siendo <math>y</math> la altura de la masa sobre la llanura.

Entonces, en el trayecto de la partícula hasta el punto <math>B</math> se puede definir una energía
mecánica que se conserva. Esa energía mecánica es
<center><math>
  E = T(y) + U(y) = \frac{1}{2}mv^2 + mgy  
</math></center>
EL valor de <math>E</math> es constante. Para calcular su valor necesitamos saber cuanto valen la
energía cinética y potencial en un punto. Nos dicen  que la partícula parte del reposo,
luego en el instante inicial <math>T=0</math>. Como también nos dan su altura inicial tenemos
<center><math>
  E = mgh = \frac{1}{2}mv^2+mgy \Longrightarrow v(y) = \sqrt{2g(h-y)}
</math></center>
Para el punto <math>B</math> tenemos <math>y=0</math>. Por tanto la velocidad en <math>B</math> es
<center><math>
  v_B = \sqrt{2gh}
</math></center>

===Compresión del muelle===
[[Imagen:F1_GIA_deslizando_muelle_muelle.png|right]]
Al llegar a <math>B</math> hay otra fuerza más que actúa sobre la partícula, la del resorte. Esta
también es conservativa, por lo que se le puede asignar una energía potencial y la energía
mecánica correspondiente se conserva. La energía potencial del muelle es
<center><math>
  U_k = \frac{1}{2}k(l-l_0)^2
</math></center>
donde <math>l</math> es la elongación del muelle y <math>l_0</math> es su elongación natural. Cuando llega la
partícula <math>l=l_0</math>, con lo cual la energía potencial en ese instante es cero. Por tanto, la
energía mecánica en <math>B</math> es
<center><math>
  E = T + U_k = \frac{1}{2}mv^2+\frac{1}{2}k(l-l_0)^2= \frac{1}{2}mv_B^2 = mgh
</math></center>
La partícula comprime el muelle y este la va frenando. De este modo, la energía cinética
de la masa se convierte en energía potencial elástica. Si llamamos <math>C</math> al punto en el que
la masa se detiene, para ese punto <math>T=0</math>, y por tanto
<center><math>
  E = mgh = U_{kC} = \frac{1}{2}k(l_C-l_0)^2 \Longrightarrow l_C = l_0 -
  \sqrt{\frac{2mgh}{k}}
</math></center>
Escogemos el signo menos en la raíz porque el muelle se comprime. Si se estirase habría
que escoger el signo positivo.

Para que la partícula se frene antes de llegar a la pared debe cumplirse
<center><math>
  l_c\geq 0 \Longrightarrow k\geq k_{min}=\frac{2mgh}{l_0^2}
</math></center>

===Efecto del rozamiento===

[[Imagen:F1_GIA_deslizando_muelle_rozamiento.png|right]]
Tenemos el mismo problema, pero ahora hay una región entre <math>A</math> y <math>B</math> donde actúa una
fuerza de rozamiento, con coeficiente de rozamiento dinámico <math>\mu</math>. Como esta fuerza de
rozamiento es no conservativa, la energía mecánica no se conserva. Pero en este caso
simple podemos calcular cuanto cambia. La variación de la energía mecánica es igual al
trabajo realizado por la fuerza no conservativa, la de rozamiento en este caso
<center><math>
  \Delta E = W_{roz}
</math></center>
Estamos interesados en el trayecto hasta <math>B</math>. La fuerza de rozamiento actúa sólo en la
zona delimitada por los puntos <math>R_1</math> y <math>R_2</math>. El trabajo que realiza es
<center><math>
  W_{roz} = \int\limits_{R_1}^{R_2}\vec{f}_r\cdot\mathrm{d}\vec{r}
</math></center>
Como está en movimiento, el módulo de la fuerza de rozamiento es igual al coeficiente de
rozamiento por el módulo de la normal. A su vez, éste es igual al peso de la partícula.
Además, la fuerza de rozamiento se opone al movimiento que en este caso es hacia la
derecha. Tenemos
<center><math>
  \vec{f}_r = -\mu N\,\vec{\imath} = -\mu mg\,\vec{\imath}
</math></center>
En la zona donde el rozamiento actúa la partícula se mueve a lo largo del eje <math>OX</math>.
Entonces un desplazamiento infinitesimal puede escribirse como
<center><math>
  \mathrm{d}\vec{r} = \mathrm{d} x\,\vec{i}
</math></center>
Con esto el trabajo de la fuerza de rozamiento es
<center><math>
  W_{roz} = \int\limits_{R_1}^{R_2}\vec{f}_r\cdot\mathrm{d}\vec{r}
  = -\int\limits_{R_1}^{R_2}f_r\,\mathrm{d} x = 
  -\int\limits_{R_1}^{R_2}\mu mg\,\mathrm{d} x=
  -\mu mg\int\limits_{R_1}^{R_2}\mathrm{d} x =
  -\mu mgd
</math></center>
La energía mecánica en <math>A</math> es la misma que en el instante inicial. En el trayecto hasta
<math>B</math> actúa la fuerza de rozamiento. Además en <math>B</math> la energía potencial es cero. Tenemos
<center><math>
  E'_B = T'_B = E_A + W_{roz} = mg(h-\mu d) = \frac{1}{2}m(v_B')^2
  \Longrightarrow
  v_B' = \sqrt{2g(h-\mu d)}
</math></center>

===Nuevo valor de <math>k_{min}</math>===
Esta parte es igual al segundo apartado. La diferencia es que ahora la energía mecánica en
<math>B</math> es la calculada teniendo en cuenta la disminución por el rozamiento. Usando el mismo
razonamiento llegamos a 
<center><math>
  k_{min}=\frac{2mg(h-\mu d)}{l_0^2}
</math></center>

===Altura a la que sube al volver===

En su camino de vuelta la partícula sufre otra vez el efecto de la fuerza de rozamiento.
Al llegar a <math>A</math> la energía mecánica disminuye otra vez respecto a su valor en <math>B</math>. El
trabajo de rozamiento es igual que el calculado antes, pues aunque ahora la masa se
desplaza hacia la izquierda, la fuerza de rozamiento apunta hacia la derecha, oponiéndose
al movimiento. La energía mecánica en <math>A</math> es
<center><math>
  E''_A = E'_B + W_{roz} = mg(h-\mu d) -\mu mgd = mg(h-2\mu d)
</math></center>
La energía en <math>A</math> es puramente cinética. Al subir por la pendiente se va transformando en
energía potencial. Cuando la energía potencial se hace cero se para. Si llamamos a este
punto <math>D</math> tenemos
<center><math>
  E''_D = U''_D = mgy_D= E''_A = mg(h-2\mu d) 
  \Longrightarrow
  y_D = h-2\mu d
</math></center>

===Resultados numéricos===
Con los datos suministrados los valores son
<center><math>
  \left.
  \begin{array}{lcl}
    v_B=3.13\,\mathrm{m/s} & \quad & k_{min}=392\,\mathrm{N/m} \\
    v'_B=3.07\,\mathrm{m/s} & \quad & k'_{min}=376\,\mathrm{N/m} \\
    y_D = 46.0\,\mathrm{cm} &&
  \end{array}
  \right.
</math></center>

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