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Partícula deslizando sobre disco con muelle (Ene. 2021 G.I.C.)

De Laplace

1 Enunciado

Una partícula de masa 10m0 desliza sin rozamiento sobre un semidisco de radio R. En el instante inicial la partícula se encuentra en el punto A y se le imparte una velocidad horizontal de rapidez v_0=\lambda\sqrt{gR}, siendo λ un número real positivo. La masa está conectada a un muelle de constante elástica k = 25m0g / R y longitud natural nula. El otro extremo del muelle está conectado al punto B que se mueve de modo que el muelle permanece siempre horizontal.

  1. Escribe los vectores de la base cartesiana en la base polar.
  2. Escribe la expresión de la fuerza ejercida por el muelle sobre la masa en la base polara.
  3. Escribe la expersión que da la velocidad de la partícula para el ángulo θ = β, con \mathrm{sen}\,\beta=3/5 y cosβ = 4 / 5.
  4. ¿Que condición debe cumplir λ para que la partícula se separe del disco en ese ángulo β?

2 Solución

Vectores cartesianos en la base polar

Observando los vectores de la base indicados en la figura del enunciado tenemos


\begin{array}{l}
\vec{\imath} = \cos\theta\,\vec{u}_r - \mathrm{sen}\,\theta\,\vec{u}_{\theta},\\
\vec{\jmath} = \mathrm{sen}\,\theta\,\vec{u}_r + \cos\theta\,\vec{u}_{\theta}.
\end{array}

Fuerza ejercida por el muelle

Dado que tiene longitud natural nula la fuerza ejercida por el muelle puede escribirse


\vec{F}_k = -k\,\overrightarrow{BC}.

Tenemos


\overrightarrow{BC} = \overline{BC}\,\vec{\imath} = R\cos\theta\,\vec{\imath}.

Utilizando la expresión de \vec{\imath} del apartado anterior tenemos


\vec{F}_k = -kR\cos^2\theta\,\vec{u}_r + kR\,\mathrm{sen}\,\theta\cos\theta\,\vec{u}_{\theta}
= -25m_0g\cos^2\theta\,\vec{u}_r + 25m_0g\,\mathrm{sen}\,\theta\cos\theta\,\vec{u}_{\theta}.

Expresión de la velocidad de la partícula

Como el vínculo es liso, las únicas fuerzas que hacen trabajo son las debidas a la gravedad y al muelle, que son conservativas. Por tanto la energía mecánica se conserva. En el punto A vale


E_A = \dfrac{1}{2}mv_A^2 + mgR = 5m_0gR\lambda^2 + 10m_0gR.

Hemos escogido como altura de referencia para la energía potencial la de la base del semidisco. Para el ángulo β tenemos


E = \dfrac{1}{2}mv^2 + mgR\mathrm{sen}\,\beta + \dfrac{1}{2}k(R\cos\beta)^2 =
5m_0v_{\beta}^2 + 14m_0gR.
=

Evaluando para θ = β e igualando las dos expresiones obtenemos


v_{\beta} = \sqrt{\dfrac{gR}{5}}\,\sqrt{5\lambda^2-4}

Condición para que la partícula se separe de la superficie

Cuando la partícula se separa la normal que ejerce la superficie sobre ella se anula, pues ya no es necesaria para que la partícula no penetre en el disco. Las fuerzas que actúan sobre la partícula son, en la base polar


\begin{array}{l}
\vec{P} = -mg\,\vec{\jmath} = -10m_0g\,\mathrm{sen}\,\theta\,\vec{u}_r - 10m_0g\cos\theta\,\vec{u}_{\theta},\\
\vec{N} = N\,\vec{u}_r,\\
\vec{F}_k = -25m_0g\cos^2\theta\,\vec{u}_r + 25m_0g\,\mathrm{sen}\,\theta\cos\theta\,\vec{u}_{\theta}.
\end{array}

La aceleración de la partícula es


\vec{a} = -R\dot{\theta}^2\,\vec{u}_r + R\ddot{\theta}\,\vec{u}_{\theta}.

A partir de la Segunda Ley de Newton obtenemos


m\vec{a} = \vec{P} + \vec{N} + \vec{F}_k
\to
\left\{
\begin{array}{lr}
-10m_0R\dot{\theta}^2 = -10m_0g\,\mathrm{sen}\,\theta - 25m_0g\cos^2\theta + N, & (1)\\
10m_0\ddot{\theta} = -10m_0g\cos\theta + 25m_0g\,\mathrm{sen}\,\theta\cos\theta. & (2)
\end{array}
\right.

De la primera ecuación obtenemos


N = -10m_0R\dot{\theta}^2 + 10m_0g\,\mathrm{sen}\,\theta +  25m_0g\cos^2\theta.

La velocidad de la partícula es


\vec{v} = R\dot{\theta}\,\vec{u}_{\theta},

por lo que la normal puede escribirse


N = -10m_0\dfrac{v^2}{R} + 10m_0g\,\mathrm{sen}\,\theta +  25m_0g\cos^2\theta.

Imponiendo que sea cero cuando θ = β obtenemos la condición


\lambda=\sqrt{3}.

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