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Producción de entropía en un frigorífico real

De Laplace

(Diferencias entre revisiones)
(Potencia extra consumida)
(Potencia extra consumida)
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Nótese que ésta es una magnitud proporcional al incremento de entropía del universo. En efecto, el incremento de entropía nos da una información cuantitativa del grado de irreversibilidad de un proceso y de la degradación de la energía que conlleva (la energía <math>T_c \Delta S</math> termina siendo trasvasada como energía térmica al foco caliente).
Nótese que ésta es una magnitud proporcional al incremento de entropía del universo. En efecto, el incremento de entropía nos da una información cuantitativa del grado de irreversibilidad de un proceso y de la degradación de la energía que conlleva (la energía <math>T_c \Delta S</math> termina siendo trasvasada como energía térmica al foco caliente).
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<center><math>W_{\mathrm{extra}}=W_{\mathrm{real}}-W_{\mathrm{reversible}}=W_{\mathrm{real}}(1-\frac{W_{\mathrm{reversible}}}{W_{\mathrm{real}}}</math></center>
==Entropía generada==
==Entropía generada==

Revisión de 16:51 14 may 2009

Contenido

1 Enunciado

Para mantener su interior a 4°C en una habitación que se encuentra a 27 °C un refrigerador ha de extraer 360 kJ/min de su interior. Si la entrada de potencia requerida por el refrigerador es 2 kW, determine:

  1. Eficiencia del refrigerador. Compárela con la eficiencia de un refrigerador ideal (reversible) que trabaje entre los mismos focos térmicos.
  2. Potencia extra que consume este frigorífico respecto a uno ideal que extraiga la misma energía de su interior.
  3. Entropía generada por segundo en el universo por la operación del frigorífico real.

2 Eficiencia del refrigerador

La eficiencia de un refrigerador se expresa habitualmente en términos del coeficiente de operación (COP), denotado por COPR. También se utiliza a veces la letra η. USaremos esta última notación en este problema.

La eficiencia de un refrigerador es el calor extraído del foco frío dividido por el trabajo requerido para hacer funcionar el refrigerador. Por supuesto esta definición es igualmente válida cuando se emplea el calor extraido y el trabajo requerido por unidad de tiempo. Entonces para nuestro refrigerador tenemos:

\eta_\mathrm{real}=\frac{|Q_f|}{W_{\mathrm{real}}}=\frac{360 \frac{\mathrm{kJ}}{\mathrm{min}} \frac{1\textrm{min}}{60\textrm{s}}}{2 \mathrm{kJ/s}}=3

Esta eficiencia se encuentra dentro del rango de valores típicos del COP para refrigeradores reales.

Por otra lado, sabemos que para un refrigerador ideal la eficiencia es una función exclusivamente de las temperaturas del foco frío y del foco caliente:

\eta_\mathrm{ideal}=\frac{T_f}{T_c-T_f}=\frac{277 \mathrm{K}}{23 \mathrm{K}}=12.0

Es decir, que la eficiencia del refrigerador real es un 25% de la eficiencia teórica máxima que se podría alcanzar para un refrigerador trabajando entre esos focos térmicos. Esto es lo que suele denominarse eficiencia de la segunda ley o eficiencia del segundo principio.

3 Potencia extra consumida

El trabajo que se obtiene en un refrigerador es la diferencia entre el calor cedido al foco caliente y el calor absorbido del foco frío.

W_\mathrm{real}=|Q_c|-|Q_f|\,

Este trabajo puede relacionarse con el incremento de entropía del universo cuando opera la máquina. Recordemos que la máquina es cíclica y por tanto no existe incremento de entropía por ciclo en su interior, pero sí existe un incremento de entropía asociado a la absorción o cesión de calor de los focos:

\Delta S=\frac{|Q_c|}{T_c}-\frac{|Q_f|}{T_f}

Despejando |Q_c|\, en esta ecuación y sustituyendo en la expresión del trabajo se obtiene:

W_\mathrm{real}=|Q_f|\left(\frac{T_c}{T_f}-1\right)+ T_c \Delta S

Si la máquina es reversible el principio de incremento de entropía establece que ΔS = 0 y por tanto el trabajo que se obtiene es:

W_\mathrm{reversible}=|Q_f|\left(\frac{T_c}{T_f}-1\right)

Entonces la expresión para el trabajo de la máquina real se podría escribir como:

W_\mathrm{real}= W_\mathrm{reversible}+ T_c \Delta S\,

En virtud del segundo principio de la termodinámica sabemos que en cualquier máquina real la entropía del universo aumenta. Entonces ΔS > 0 en la ecuación anterior y como la temperatura absoluta es siempre positiva tenemos que W_ {\mathrm{real}}>W_ {\textrm{reversible}}\,. Es decir, que cualquier máquina real operando entre los mismo focos deberá realizar un trabajo mayor que W_ {\mathrm{reversible}}\, para extraer el mismo calor del foco frío. El trabajo extra o energía desperdiciada debido a las irreversibilidades de la máquina es:

W_{\mathrm{extra}}=T_c \Delta S\,

Nótese que ésta es una magnitud proporcional al incremento de entropía del universo. En efecto, el incremento de entropía nos da una información cuantitativa del grado de irreversibilidad de un proceso y de la degradación de la energía que conlleva (la energía TcΔS termina siendo trasvasada como energía térmica al foco caliente).

W_{\mathrm{extra}}=W_{\mathrm{real}}-W_{\mathrm{reversible}}=W_{\mathrm{real}}(1-\frac{W_{\mathrm{reversible}}}{W_{\mathrm{real}}}

4 Entropía generada

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