Ver el código de «Compresión de un gas por una pesa»

==Enunciado==
Un cilindro vertical de sección cuadrada (esto es, un prisma) de 4.0&thinsp;cm de lado contiene hidrógeno a 27&deg;C y 100&thinsp;kPa de presión, que también es la temperatura y presión exterior. La tapa del cilindro puede deslizarse sin rozamiento e inicialmente se encuentra a 10.0&thinsp;cm de altura. Se coloca sobre la tapa una pesa de 40&thinsp;N. Halle la altura de la tapa una vez que se alcanza de nuevo el equilibrio térmico con el exterior. ¿A qué temperatura habrá que calentar el gas para que la tapa vuelva a su posición inicial, con el peso todavía encima? 

==Compresión con temperatura final igual a la inicial==
Cuando se coloca la pesa sobre el émbolo, aumenta la presión sobre el gas, siendo la nueva presión ejercida

<center><math>p_\mathrm{ext}=p_\mathrm{atm}+\frac{mg}{S}</math></center>

Al ser esta presión superior a la interior, aparece una fuerza sobre el pistón y este desciende. Al hacerlo comprime el gas, aumentando su presión. En un proceso real, la presión interior llega a superar a la exterior, causando una fuerza hacia arriba y un &ldquo;rebote&rdquo; del émbolo. Tras una serie de oscilaciones, el pistón se detiene en una posición de equilibrio, en la que la presión del gas iguala a la exterior. Puesto que en el estado final la temperatura final iguala a la inicial, podemos aplicar la ley de Boyle

<center><math>p_AV_A = p_BV_B\,</math></center>

siendo

<center><math>p_A = p_\mathrm{atm}\qquad V_A = Sh_A\qquad\qquad p_B= p_\mathrm{atm}+\frac{mg}{S}\qquad V_B = Sh_B</math></center>

lo que nos da

<center><math>p_\mathrm{atm}h_A = \left(p_\mathrm{atm}+\frac{mg}{S}\right)h_B \qquad\Rightarrow\qquad h_B = \frac{p_\mathrm{atm}}{p_\mathrm{atm}+mg/S}h_A</math></center>

Sustituyendo los valores numéricos

<center><math>h_B = \frac{10^5\,\mathrm{Pa}}{\left(10^5+40/(0.04^2)\right)\mathrm{Pa}}10.0\,\mathrm{cm} = 8\,\mathrm{cm}</math></center>

Vemos que la bajada del pistón es pequeña, ya que el incremento de la presión supone solo

<center><math>\frac{\Delta p}{p_\mathrm{atm}} = \frac{mg}{p_\mathrm{atm}S}=20\%</math></center>

y esto considerando un peso muy elevado, ya que para conseguir 4kg de mercurio, por ejemplo, en un tubo de 16cm&sup2; de sección hace falta añadir 18cm de mercurio, lo que es muy elevado (la cámara de aire mide solo 10cm).

Esto muestra lo grande que es realmente la presión atmosférica, ya que la fuerza que ejerce equivale la que crearía una pesa de unos 16&thinsp;kg, por lo que una de solo 4&thinsp;kg no hace mucha mella.

==Calentamiento isobárico==
En el segundo proceso la presión permanece constante, mientras que el volumen aumenta con la temperatura. En este caso la ley de los gases ideales se reduce a la ley de Charles

<center><math>\frac{V_B}{T_B}=\frac{V_C}{T_C}</math></center>

donde

<center><math>V_B = Sh_B\qquad T_B = T_A\qquad\qquad V_C = V_A = Sh_A</math></center>

lo que resulta en

<center><math>T_C = \frac{h_A}{h_B}T_A = \frac{10.0}{8.0}300\,\mathrm{K} = 375\,\mathrm{K} = 102\,^\circ\mathrm{C}</math></center>

El incremento de temperatura necesario es entonces igual a 75&deg;C.