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| Línea 1: |
Línea 1: |
| ==Enunciado== | | == Enunciado == |
| Una partícula describe una curva cuya ecuación en coordenadas polares es
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| <center><math>\rho = A\cos(\Omega t)\qquad\qquad \theta = \Omega t</math></center>
| | Demuestra que si se cumplen simultáneamente las condiciones |
| | #<math>\vec{A}\cdot \vec{B} = \vec{A}\cdot \vec{C}</math> |
| | #<math>\vec{A}\times \vec{B} = \vec{A}\times \vec{C}</math> |
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| # Calcule la velocidad y la aceleración en cada instante.
| | siendo <math>\vec{A} \neq 0</math>, entonces <math>\vec{B}= \vec{C}</math>; |
| # Halle las componentes intrínsecas de la aceleración para todo <math>t</math>.
| | pero si sólo se cumple una de ellas, entonces <math>\vec{B} \neq \vec{C}</math>. |
| # Calcule el radio y el centro de curvatura en todo momento.
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| # ¿De qué tipo de movimiento se trata?
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| ==Velocidad y aceleración== | | == Solución == |
| ===Velocidad=== | | De la primera condición tenemos que <math>\vec{B}=\vec{C}+\vec{D}</math> |
| La expresión de la velocidad empleando coordenadas polares es
| | con <math>{\vec{D}}\cdot{\vec{A}}=0</math>. Si ahora multiplicamos |
| | vectorialmente por <math>\vec{A}</math> tenemos |
| | <center> |
| | <math> |
| | \vec{A}\times\vec{B} = |
| | \vec{A}\times(\vec{C}+\vec{D})= |
| | \vec{A}\times\vec{C}+\vec{A}\times\vec{D}\to |
| | \vec{A}\times\vec{D} = 0. |
| | </math> |
| | </center> |
| | Es decir, <math>\vec{D}</math> es a la vez perpendicular y paralelo a |
| | <math>\vec{A}</math>. Esto sólo puede ocurrir si <math>\vec{D}=0</math>. |
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| <center><math>\vec{v}=\dot{\rho}\vec{u}_\rho + \rho\dot{\theta}\vec{u}_\theta</math></center>
| | Si la segunda condición no se cumple, entonces |
| | <math>\vec{A}\times\vec{D} \neq 0</math>, por lo que <math>\vec{D}</math> es |
| | distinto de cero, con lo cual <math>\vec{B}\neq\vec{C}</math>. |
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| donde, en este caso
| | [[Categoría:Vectores libres|0]] |
| | | [[Categoría:Física I (G.I.A.)]] |
| <center><math>\rho = A\cos(\Omega t)\qquad\dot{\rho}\equiv\frac{\mathrm{d}\rho}{\mathrm{d}t}=-\Omega A\,\mathrm{sen}(\Omega t)\qquad\qquad\theta = \Omega t\qquad \dot{\theta}\equiv\frac{\mathrm{d}\theta}{\mathrm{d}t}=\Omega</math></center>
| | [[Categoría:Física I (G.I.T.I.)]] |
| | | [[Categoría:Física I (G.I.C.)]] |
| que, sustituyendo nos da
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| <center><math>\vec{v}=\Omega A\left(-\mathrm{sen}(\Omega t)\vec{u}_\rho+\cos(\Omega t)\vec{u}_\theta\right)</math></center>
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| ===Aceleración===
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| La expresión correspondiente para la aceleración es
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| <center><math>\vec{a}=\left(\ddot{\rho}-\rho\dot{\theta}^2\right)\vec{u}_\rho + \left(2\dot{\rho}\dot{\theta}+\rho\ddot{\theta}\right)\vec{u}_\theta</math></center>
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| siendo
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| <center><math>\ddot{\rho}=-\Omega^2 A\cos(\Omega t)\qquad\qquad \ddot{\theta}=0</math></center>
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| lo que nos da la aceleración
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| <center><math>\vec{a}= -2\Omega^2 A\cos(\Omega t)\vec{u}_\rho-2\Omega^2 A\,\mathrm{sen}(\Omega t)\vec{u}_\theta</math></center>
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| ==Componentes intrínsecas==
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| ===Tangencial===
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| Una vez que tenemos la velocidad y la aceleración podemos hallar la aceleración tangencial algebraicamente
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| <center><math>a_t = \frac{\vec{v}\cdot\vec{a}}{|\vec{v}|}</math></center>
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| o bien a partir de la rapidez
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| <center><math>a_t = \frac{\mathrm{d}|\vec{v}|}{\mathrm{d}t}</math></center>
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| Para emplear el segundo método, calculamos en primer lugar la rapidez
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| <center><math>|\vec{v}| = \sqrt{\vec{v}\cdot\vec{v}}=\sqrt{(-\Omega A\,\mathrm{sen}(\Omega t))^2+(\Omega A\cos(\Omega t))^2}=\Omega A</math></center>
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| El movimiento es entonces uniforme y por tanto
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| <center><math>a_t = \frac{\mathrm{d}\ }{\mathrm{d}t}(\Omega A) = 0</math></center>
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| Algebraicamente puede verse que la velocidad y la aceleración son ortogonales en todo momento, y por tanto se anula la componente tangencial.
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| ===Normal===
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| Si la aceleración tangencial es nula, la aceleración normal es toda la que hay
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| <center><math>\vec{a}_n = \vec{a}-\overbrace{\vec{a}_t}^{=\vec{0}} = -2\Omega^2 A\cos(\Omega t)\vec{u}_\rho-2\Omega^2 A\,\mathrm{sen}(\Omega t)\vec{u}_\theta</math></center>
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| En módulo la aceleración normal vale
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| <center><math>a_n = \sqrt{\vec{a}_n\cdot\vec{a}_n}= \sqrt{(2\Omega^2 A\cos(\Omega t))^2+(-2\Omega^2 A\,\mathrm{sen}(\Omega t))^2} = 2\Omega^2A</math></center>
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| ==Radio y centro de curvatura==
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| ===Radio de curvatura===
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| Conocidas la aceleración normal y la rapidez, hallamos el radio de curvatura.
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| <center><math>R = \frac{|\vec{v}|^2}{a_n} = \frac{\Omega^2A^2}{2\Omega^2 A}=\frac{A}{2}</math></center>
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| Vemos que resulta un radio de curvatura constante.
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| ===Centro de curvatura===
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| El centro de curvatura lo obtenemos a partir del vector de posición, el vector normal y el radio de curvatura
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| <center><math>\vec{r}_c = \vec{r}+R\vec{N}</math></center>
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| El vector normal en este caso es el unitario en la dirección y sentido de la aceleración normal
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| <center><math>\vec{N}=\frac{\vec{a}_n}{|\vec{a}_n|} = -\cos(\Omega t)\vec{u}_\rho-\,\mathrm{sen}(\Omega t)\vec{u}_\theta</math></center>
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| mientras que el vector de posición viene dado por
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| <center><math>\vec{r} = \rho\vec{u}_\rho = A\cos(\Omega t)\vec{u}_\rho</math></center>
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| lo que nos da el centro de curvatura
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| <center><math>\vec{r}_c = \left(A\cos(\Omega t)\vec{u}_\rho \right)+\frac{A}{2}\left( -\cos(\Omega t)\vec{u}_\rho-\,\mathrm{sen}(\Omega t)\vec{u}_\theta\right)=\frac{A}{2}\cos(\Omega t)\vec{u}_\rho-\frac{A}{2}\,\mathrm{sen}(\Omega t)\vec{u}_\theta</math></center>
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| ==Identificación del movimiento==
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| Hemos obtenido que:
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| * El movimiento es plano
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| * El radio de curvatura es constante
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| * La rapidez es constante
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| Estas tres propiedades identifican el movimiento como '''circular uniforme'''. La partícula describe circunferencias a ritmo constante alrededor de un punto fijo que es el centro de curvatura.
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| A la vista de la expresión del centro de curvatura
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| <center><math>\vec{r}_c = \frac{A}{2}\cos(\Omega t)\vec{u}_\rho-\frac{A}{2}\,\mathrm{sen}(\Omega t)\vec{u}_\theta</math></center>
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| parecería que este punto es variable en el tiempo. Sin embargo, no es así. Si en lugar de la base vectorial de polares empleamos la de cartesianas, relacionada con la otra por
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| <center><math>\begin{array}{rcl}
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| \vec{\imath} & = & \cos(\theta)\vec{u}_\rho-\mathrm{sen}(\theta)\vec{u}_\theta \\
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| \vec{\jmath} & = & \mathrm{sen}(\theta)\vec{u}_\rho+\cos(\theta)\vec{u}_\theta
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| \end{array}</math></center>
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| vemos que
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| <center><math>\vec{r}_c = \frac{A}{2}\vec{\imath}</math></center>
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| que es evidentemente un punto fijo.
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| Conocido el radio y la rapidez, obtenemos la velocidad angular dividiendo una por el otro
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| <center><math>\omega = \frac{|\vec{v}|}{R}=\frac{\Omega A}{A/2} = 2\Omega</math></center>
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| Podemos describir la trayectoria sin recurrir a su expresión en cartesianas, observando que en cada instante el vector de posición forma un ángulo <math>\theta=\Omega t</math> con el eje OX y tiene por módulo <math>A\cos(\theta)</math>. Esto quiere decir que se puede considerar un cateto de un triángulo rectángulo de ángulo <math>\theta</math>. La hipotenusa de este triángulo mide <math>A</math> para todo instante y se encuentra sobre el eje OX.
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| <center>[[Archivo:circunferencia-excentrica-01.png|418px]]</center>
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| Ahora bien, según se ve en el estudio del [[Arco capaz (GIE)|arco capaz]] si tenemos un triángulo cuya hipotenusa AB es fija y cuyo ángulo en el vértice va variando, el tercer vértice P describe un arco de circunferencia de radio <math>A/2</math>. El ángulo que forma CP con el eje OX es el doble del del vértice, <math>\theta = 2\theta =2\Omega t</math>.
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| <center>[[Archivo:circunferencia-excentrica-02.png|418px]]</center>
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| Vemos entonces que la partícula efectivamente describe una circunferencia con velocidad angular constante, siendo su velocidad angular <math>\vec{\omega}=2\Omega\vec{k}</math>
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| <center>[[Archivo:circunferencia-excentrica-03.gif]]</center>
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| Esta identificación también se puede hacer empleando coordenadas cartesianas. La ecuación de la trayectoria, en polares, es
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| <center><math>\rho = A\cos(\theta)\,</math></center>
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| Si multiplicamos por <math>\rho</math> en los dos miembros nos queda
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| <center><math>\rho^2 = A\rho \cos(\theta)\,</math></center>
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| y esto, en cartesianas, se escribe
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| <center><math>x^2 +y^2 = A x \,</math></center>
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| o, equivalentemente,
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| <center><math>\left(x-\frac{A}{2}\right)^2 + y^2 = \left(\frac{A}{2}\right)^2</math></center>
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| que es la ecuación de una circunferencia de centro <math>\vec{r}_c = (A/2)\vec{\imath}</math> y radio <math>A/2</math>.
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| [[Categoría:Problemas de cinemática de la partícula (GIOI)]]
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| [[Categoría:Problemas de cinemática tridimensional (GIOI)]] | |
