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Máquina térmica que alimenta a refrigerador

De Laplace

Contenido

1 Enunciado

Un refrigerador que funciona entre una temperatura de -23°C y la temperatura ambiente de 27°C posee un coeficiente de desempeño de 3. Para hacer funcionar este refrigerador se emplea una máquina térmica que funciona entre 327°C y la misma temperatura ambiente, la cual tiene un rendimiento de 0.2. Todo el trabajo producido por la máquina térmica se emplea en hacer funcionar el refrigerador.

  1. Definimos la eficiencia del conjunto máquina más refrigerador como el calor extraído del foco frío dividido por el calor que es necesario extraer del foco caliente, ¿cuál es la eficiencia del conjunto?
  2. Si se necesitan extraer 100 J por segundo del foco frío, ¿cuánto calor hay que extraer del foco caliente cada segundo para hacer funcionar el sistema? ¿Cuánto trabajo realiza en un segundo la máquina sobre el refrigerador?
  3. Calcule la producción de entropía por segundo debida a este conjunto.
  4. Si tanto el refrigerador como la máquina térmica fueran máquinas de Carnot, ¿cuál sería la eficiencia máxima del conjunto? ¿Qué calor sería necesario sacar del foco caliente en ese caso para extraer 100 J/s del foco frío?

2 Eficiencia del conjunto

Tenemos dos máquinas acopladas, cada una de las cuales opera entre temperaturas diferentes. Lo que tienen en común es que el trabajo que sale de una es el que entra en la otra.

W_\mathrm{out1}=W_\mathrm{in2}\,

Tal como indica el enunciado, definimos el rendimiento de esta máquina como el cociente

\epsilon = \frac{Q_\mathrm{in2}}{Q_\mathrm{in1}}

siendo Qin2 el calor que el refrigerador extrae del foco frío, y Qin1 el que la máquina toma del foco caliente. Ambas cantidades son proporcionales al trabajo común. Para el refrigerador

\mathrm{COP}_R = \frac{Q_\mathrm{in2}}{W_\mathrm{in2}}   \Rightarrow    Q_\mathrm{in2} = \mathrm{COP}_RW_\mathrm{in2}\,

y para la máquina

\eta = \frac{W_\mathrm{out1}}{Q_\mathrm{in1}}   \Rightarrow    Q_\mathrm{in1} = \frac{W_\mathrm{out1}}{\eta}=\frac{W_\mathrm{in2}}{\eta}

Dividiendo un calor por el otro

\epsilon = \frac{Q_\mathrm{in2}}{Q_\mathrm{in1}} = \frac{\mathrm{COP}_RW_\mathrm{in2}}{W_\mathrm{in2}/\eta} = \mathrm{COP}_R\eta = 3\times 0.2 = 0.6

3 Calor y trabajo necesarios

Una vez que tenemos la eficiencia del conjunto, podemos hallar el calor necesario de forma inmediata

\dot{Q}_\mathrm{in1} = \frac{\dot{Q}_\mathrm{in2}}{\epsilon} = \frac{100\,\mathrm{J}/\mathrm{s}}{0.6} = 167\,\frac{\mathrm{J}}{\mathrm{s}}

De forma parecida hallamos la potencia intercambiada entre las máquinas

\dot{W}_\mathrm{in2} = \frac{\dot{Q}_\mathrm{in2}}{\mathrm{COP}_R} = 33\,\frac{\mathrm{J}}{\mathrm{s}}

4 Producción de entropía

La producción de entropía se compone de cuatro términos, dos de los cuales son negativos, pues se extrae calor, y dos positivos, pues se vierte a él.

\Delta \dot{S} = -\frac{\dot{Q}_\mathrm{in2}}{T_F} + \frac{Q_\mathrm{out2}}{T_M} - \frac{\dot{Q}_\mathrm{in1}}{T_C} + \frac{\dot{Q}_\mathrm{out1}}{T_M}

siendo \dot{Q}_\mathrm{out1} y \dot{Q}_\mathrm{out2} los calores cedidos al ambiente, en la unidad de tiempo, por la máquina térmica y el refrigerador respectivamente. Estos calores valen, para el del refrigerador,

\dot{Q}_\mathrm{out2} = \dot{Q}_\mathrm{in2} + \dot{W}_\mathrm{in2} = 133\,\frac{\mathrm{J}}{\mathrm{s}}

y para la máquina térmica

\dot{Q}_\mathrm{out1} = \dot{Q}_\mathrm{in1} - \dot{W}_\mathrm{out1} = 133\,\frac{\mathrm{J}}{\mathrm{s}}

El hecho de que salgan iguales es puramente casual, consecuencia de los valores concretos de las eficiencias del refrigerador y la máquina.

Las temperaturas absolutas a las que se producen los intercambios son

T_F = 273 - 23 =250\,\mathrm{K}        T_M = 273 + 27 =300\,\mathrm{K}        T_C = 273 + 327 =600\,\mathrm{K}

por lo que resulta la producción de entropía

\Delta \dot{S} = \left(-\frac{100}{250}+\frac{133}{300}-\frac{166}{600}+\frac{133}{300}\right)\frac{\mathrm{J}}{\mathrm{s}\cdot\mathrm{K}} = 0.21\,\frac{\mathrm{J}}{\mathrm{s}\cdot\mathrm{K}}

Esta producción de entropía es positiva, como corresponde a un proceso real.

5 Eficiencia máxima

La eficiencia máxima de un refrigerador la tiene uno que sea una máquina de Carnot reversible. El coeficiente de desempeño de este refrigerador es

\mathrm{COP}^\mathrm{rev}_R = \frac{T_F}{T_M-T_F} = \frac{250\,\mathrm{K}}{300\,\mathrm{K}-250\,\mathrm{K}} = 5

Una máquina térmica de Carnot reversible posee el rendimiento máximo

\eta^\mathrm{rev}=1-\frac{T_M}{T_C} = 1-\frac{300\,\mathrm{K}}{600\,\mathrm{K}} = 0.5

Un refrigerador de Carnot alimentado por una máquina también de Carnot poseerá también la eficiencia máxima

\epsilon^\mathrm{rev}=\eta^\mathrm{rev}\mathrm{COP}_R^\mathrm{rev} = 0.5\times 5 = 2.5\,

Como vemos, nuestro conjunto real tiene una eficiencia muy por debajo del máximo, por lo que es perfectamente posible.

Dado el rendimiento máximo, obtenemos el calor necesario para extraer 100 J/s del foco frío

\dot{Q}_\mathrm{in1}^\mathrm{rev} = \frac{\dot{Q}_\mathrm{in2}}{\epsilon^\mathrm{rev}} =\frac{100}{2.5}\,\frac{\mathrm{J}}{\mathrm{s}} = 40\,\frac{\mathrm{J}}{\mathrm{s}}

La potencia necesaria para extraer ese calor es ahora

\dot{W}_\mathrm{in2}^\mathrm{rev} = \frac{\dot{Q}_\mathrm{in2}}{\mathrm{COP}_R^\mathrm{rev}} = \frac{100}{5}\,\frac{\mathrm{J}}{\mathrm{s}}=20\,\frac{\mathrm{J}}{\mathrm{s}}

La producción de entropía en este caso es nula, por tratarse de un proceso completamente reversible.

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