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Dos esferas conductoras conectadas

De Laplace

Contenido

1 Enunciado

Se tiene un conductor formado por dos esferas de radios R1 y R2 (R1 < R2), muy alejadas entre sí (de forma que la influencia de una sobre la otra es despreciable), pero unidas por un cable conductor ideal. El conductor almacena una carga Q.

  1. ¿Cuánta carga se va a cada esfera? ¿En cuál de las dos es mayor la carga almacenada?
  2. ¿En cual de las dos esferas es mayor la densidad de carga? ¿Y el campo eléctrico en la superficie?
Imagen:dosesferashilo.png

2 Solución

2.1 Carga en cada esfera

2.1.1 Cálculo directo

Al estar muy alejadas, las dos esferas se comportan como conductores independientes, salvo por el hecho de que están conectadas por un hilo. Este hilo, al ser ideal, no añade capacidad ni carga al sistema, pero garantiza que ambas esferas estén al mismo potencial, ya que las cargas pueden moverse de una esfera a la otra.

El potencial en cada una de las esferas será, en función de su carga

V_1 = \frac{Q_1}{4\pi\varepsilon_0 R_1}        V_2 = \frac{Q_1}{4\pi\varepsilon_0 R_2}

Si las dos esferas están al mismo potencial nos queda

V_1 = V_2\,   \Rightarrow   \frac{Q_1}{R_1}=\frac{Q_2}{R_2}

lo que nos dice que la carga será mayor en la esfera más grande, en una cantidad proporcional a su radio (doble radio, doble carga).

Como además la carga total es Q, tenemos el sistema de ecuaciones

\frac{Q_1}{R_1}=\frac{Q_2}{R_2}        Q_1+Q_2=Q\,

con solución

Q_1 = \frac{QR_1}{R_1+R_2}     Q_2 = \frac{QR_2}{R_1+R_2}

El potencial en el conjunto es

V = \frac{Q_1}{4\pi\varepsilon_0 R_1} = \frac{Q_1}{4\pi\varepsilon_0 R_2} = \frac{Q}{4\pi\varepsilon_0(R_1+R_2)}

2.1.2 Empleando un circuito equivalente

La carga en cada esfera también es fácil de calcular empleando un circuito equivalente. Tal como se demuestra en otro problema, cada esfera forma con el infinito un condensador de capacidad

C_i = 4\pi\varepsilon_0 R_i

La esfera de mayor radio tiene mayor capacidad, proporcional a él.

Al unirlos con el hilo, estos dos condensadores se conectan en paralelo (ya que dos de las placas están unidas por el hilo y las otras dos están también al mismo potencial, el de tierra). La capacidad de la asociación será

C_\mathrm{eq} = C_1+C_2 =4\pi\varepsilon_0(R_1+R_2)

y, por tanto, el potencial de las placas cargadas (que son las esferas) es

V = \frac{Q}{C_\mathrm{eq}}= \frac{Q}{4\pi\varepsilon_0(R_1+R_2)}

Una vez que tenemos el potencial, podemos hallar la carga en cada una de las esferas, que corresponde an a las placas positivas de los condensadores.

Q_1 = C_1 V = \frac{C_1 Q}{C_\mathrm{eq}} = \frac{Q R_1}{R_1+R_2}        Q_2 = C_2 V = \frac{C_2 Q}{C_\mathrm{eq}} = \frac{Q R_2}{R_1+R_2}

2.2 Densidad de carga y campo

Tal como se ve en el caso de una sola esfera, la densidad de carga en la superficie de una esfera cuando no hay más cargas o conductores influyendo sobre ella, es uniforme e igual a

\sigma_s=\frac{\varepsilon_0 V}{R}

lo cual quiere decir que las densidades de carga en las dos esferas son, teniendo en cuenta que están al mismo potencial.

\sigma_1=\frac{\varepsilon_0 V}{R_1}        \sigma_2=\frac{\varepsilon_0 V}{R_2}

esto es, que cuanto más pequeña sea la esfera, mayor es su densidad de carga (aunque la carga total sea menor).

En términos de la carga total

\sigma_1=\frac{Q}{4\pi R_1(R_1+R_2)}        \sigma_2=\frac{Q}{4\pi R_2(R_1+R_2)}

En cuanto al campo en la superficie, puesto que es proporcional a la carga superficial, también será más intenso en la esfera de menor radio

E_1=\frac{\sigma_1}{\varepsilon_0}=\frac{V}{R_1} = \frac{Q}{4\pi \varepsilon_0 R_1(R_1+R_2)}        E_2=\frac{\sigma_2}{\varepsilon_0}=\frac{V}{R_2} = \frac{Q}{4\pi \varepsilon_0 R_2(R_1+R_2)}

Esta es una aplicación de un principio más general, conocido como efecto punta: el campo eléctrico en la superficie de un conductor es más intenso donde el radio de curvatura es más pequeño. Este principio se encuentra, por ejemplo, en la base del funcionamiento de los pararrayos.

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